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授课 内容 教学目 的要求 教学重
重力作用下流体静压强分布规律
课时安排
1 课时
1. 掌握流体静力学基本方程;
2. 掌握绝对压强、相对压强、真空度的概念及其相互关系。
1. 流体静力学基本方程的应用; 2. 不同压强表达方式之间的关系。
点难点
(包括导入语、讲课主要内容、时间安排、提问或举例等)
教学方法与
手段
导入语: (5min)
上节课我们讲到了流体平衡微分方程:
1 p
f x
提问
x 1 p
y
p
0 0 0
f y
1
f z
z
那么我们说欧拉平衡微分方程的全微分表达式是什么?
dp
( f x dx f y dy f z dz)
教学过
根据这个式子, 我们推导得到不可压缩均质流体平衡微分方程程设计
积分后的普遍关系式:
p
p0
(W W0 )
它表明不可压缩均质流体要维持平衡, 只有在有势的质量力作 用下才有可能;任一点上的压强等于外压强
p0 与有势的质量力
所产生的压强之和。
实际工程中, 我们经常遇到静止流体所受的质量力只有重
力的情况,所以有必要研究重力作用下流体静压强的分布规
律。这就是我们这节课要讲的主要内容。
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主要内容:
讲授
1.流体静力学基本方程 (20min)
重力作用下的静止流体至于直角坐标系 Oxyz,如图 1。自由液面的高度为 z0,压强为 p0,求流体中任一点的压强 p。
p0
z
p
h
z
z0
y
图 1 静止流体
该流体质量力只有重力,即:
f x 0, f y 0, fz g
f z dz) ,得
代入公式: dp( f x
dx dp
f y dy gdz
(1)
对均值流体, ρ为常数,积分得:
p
gz c
(2)
z
p g
c
(3)
对于静止流体中的任意两点,由式( 3)可得:
z1
p1 g
z2
p2 g
(4)
式( 3)( 4)为流体静力学基本方程的两种形式。它表明:
当质量力仅为重力时,静止流体内部任一点的
z和
p
g
之和为常
数。
将边界条件 z
z0 , p p0 代入( 2)式得:
c p0 gz0
代入得:
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p p0g( z0 z) (5)
即
p p0 gh
(6)
式( 6)为计算重力作用下平衡流体中任一点静压强的基本公式。
推论:
①静压强的大小与流体的体积无直接关系;
图 2 不同体积流体的静压强比较
②流体内两点的压强差, 等于两点间竖向单位面积液柱的重量。
图 3 同一容器中不同水深的静压强
pA p0 pB p0
p pB pA
ghA
ghB
ghAB
g(hB hA )
讲授
2.压强的表示方式 (10min)
绝对压强 pabs :以绝对真空状态为压强基准所得到的压强相对压强 p :以当地大气压强 pa 为基准所得到的压强
pp
abs ppa
(7)
真空度 pv :
ppva abs
(8)
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绝对压强、相对压强、当地大气压强和真空度之间的关系可以通过图 4 表示。
需要注意的是, 大气压强本身也有绝对压强和相对压强之分,其绝对压强为 101325Pa,而相对压强为零。 运用流体静力学基本方程时需注意, 方程两边的压强需同为绝对压强或同为相对压强。
图 4 压强不同表达方式间的关系
3.压强的计量单位 ( 5min)
讲授
①国际单位制单位: Pa( N/m2),常用单位: kPa,MPa。
②大气压通常有标准大气压和工程大气压两种表示方法。
1atm 1.01325 105 Pa
1at 98kPa
③实际工程中,常用液柱高度来表示压强大小,常用单位mH2O、mmH2O 和 mmHg。
4. 静力学基本方程和压强的度量的应用 ( 10min) 例 1 一密闭容器如图 5 所示。若水面的相对压强p0=-
举例
44.5kPa,水面下 M 点的淹没深度 h`=2m,pa 按一个工程大 气压计,试求:①容器内水面到测压管水面的铅直距离 ②水面下 M 点的绝对压强、相对压强及真空度。
h 值;
【解】①求 h 值。
图中 1-1 水平面为相对
压强为零的等压面,由式( 6)
得:
p0
h
gh 0
44500 1000 9.8
图5例1图
4.54m
p0 g
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②求 M 点的压强
a. 相对压强由式( 6)得:
pM
p0 gh 44500 1000 9.8 2 24900 Pa 24.9kPa
b. 绝对压强
pM pa 24.9 98 73.1kPa
思考:若用 mH 2O 为单位来表示 M 点绝对压强,为多少?
pMabs
pMabs
g
73100 1000 9.8
7.46m
c. 真空压强
pMv
pM
( 24.9kPa) 24.9 98
24.9kPa
思考:若换算成工程大气压,为几个工程大气压?
0.25at
作业 /思考题: 1.说明绝对压强与相对压强、负压与真空度之间的相互关系。
2. 课后习题 2-11、2-12。
教学后记:
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